4.3.4 Résumé

Le phénomène de décohérence complique la dynamique du centroïde observé dont le mouvement peut être décrit par une loi de la forme7 (Eq. 4.15 et 4.32) :

< x(n) >=  − xkF δFxxFxy  sin (2πν0xn + ψx(n ))
(4.34)

avec ψx(n ) = 2arctan θxx + 2 arctanθxy +-x2k2--θxx2- + -yk22-θxy2-
                                 2σx1+ θxx   2σy1+θxy   .

La chromaticité ne modifie pas la fréquence d’oscillation mais introduit un facteur de modulation périodique de l’enveloppe du faisceau, le facteur chromatique Fδ  . Par contre, le glissement des nombres d’ondes introduit non seulement un facteur de décohérence non périodique par degré de liberté Fxx  et Fxy  , mais aussi un glissement des nombres d’ondes. Remarquons que dans le cas où ce dernier terme est important, le signal n’est plus quasi-périodique.