Les mesures expérimentales du glissement des nombres d’ondes avec l’amplitude ont permis de
mettre en évidence l’influence des champs de fuites des quadripôles de Super-ACO. Cet effet peut
être modélisé par un pseudo-octupôle : pour la présente étude, nous avons modifié le modèle de
Super-ACO en incluant un octupôle équivalent au milieu de chacun des quadripôles de l’anneau. La
dynamique du faisceau est complètement modifiée (comparer les figures B.6 et B.7) : le sens de
variation de 
avec l’amplitude est inversé, la carte en fréquence ne présente plus de repliement et
a avec une grande extension spatiale. Le nombre de résonances est plus élevé mais les largeurs des
résonances restent faibles si bien que l’ouverture dynamique est plus grande que sans composante
octupolaire.
Lors des mesures expérimentales, il a été possible d’éteindre les familles hexapolaires H1 et H2
tout en conservant le faisceau dans l’anneau. La figure B.8 présente la dynamique associée qui est
fortement altérée : la carte en fréquence est modifiée, en particulier le sens de variation de 
(cf. bord droit de la carte B.8 et Fig. B.7) ; de nombreuses résonances sont excitées et
principalement la résonance 
; l’ouverture dynamique verticale est réduite de près d’un
facteur deux (influence de 
). L’ouverture dynamique horizontale est trois fois plus
petite.
Enfin pour simuler la dynamique réelle de l’anneau, nous avons volontairement surestimé
l’effet des champs de fuite. Les largeurs de résonances sont alors plus importantes et
peuvent se recouvrir surtout à grande amplitude conduisant à des mouvements chaotiques
(comparer les figures B.9 et B.7). La diffusion est élevée ; l’ouverture dynamique est
constellée de résonances. Une analyse plus détaillée suggère comme nouvelles dimensions :
![[−15,0]× [0, 6]](these2690x.png)
mm, en prenant en compte les résonances. Ces dimensions seraient alors proches
de l’expérience.
